<?xml version="1.0" encoding="utf-8" standalone="yes"?>
<oembed>
  <author_name>ito-yuto</author_name>
  <author_url>https://blog.hatena.ne.jp/ito-yuto/</author_url>
  <blog_title>adhara’s blog</blog_title>
  <blog_url>https://adhara.hatenadiary.jp/</blog_url>
  <categories>
    <anon>SO(4)</anon>
    <anon>Laplace-Runge-Lenzベクトル</anon>
    <anon>放物線座標</anon>
    <anon>リー代数</anon>
    <anon>ラゲール多項式</anon>
    <anon>シュレディンガー方程式</anon>
    <anon>量子力学</anon>
  </categories>
  <description>記事adhara.hatenadiary.jpではBargmannの議論にしたがって、水素様原子スペクトルに関するPauliの解法とFockの解法の関係性について説明した。 すなわち、Pauliの解法において重要な働きをしたLRLベクトルが、実は四次元空間における回転群の生成子の一つであることを説明した。Pauliの解法adhara.hatenadiary.jpでは の同じ既約ユニタリ表現に属するベクトルの直積として解を表せることを示した。一方、別の記事adhara.hatenadiary.jpでは、放物線座標を用いた解法を説明した。 そこでは、解がラゲール陪多項式二つを用いてと書けることを示…</description>
  <height>190</height>
  <html>&lt;iframe src=&quot;https://hatenablog-parts.com/embed?url=https%3A%2F%2Fadhara.hatenadiary.jp%2Fentry%2F2016%2F09%2F18%2F160853&quot; title=&quot;水素様原子スペクトルに関するBargmannの議論（その２）〜 Pauliの解法と放物線座標表示解法の関係 〜 - adhara’s blog&quot; class=&quot;embed-card embed-blogcard&quot; scrolling=&quot;no&quot; frameborder=&quot;0&quot; style=&quot;display: block; width: 100%; height: 190px; max-width: 500px; margin: 10px 0px;&quot;&gt;&lt;/iframe&gt;</html>
  <image_url>https://cdn-ak.f.st-hatena.com/images/fotolife/i/ito-yuto/20160918/20160918154244.jpg</image_url>
  <provider_name>Hatena Blog</provider_name>
  <provider_url>https://hatena.blog</provider_url>
  <published>2016-09-18 16:08:53</published>
  <title>水素様原子スペクトルに関するBargmannの議論（その２）〜 Pauliの解法と放物線座標表示解法の関係 〜</title>
  <type>rich</type>
  <url>https://adhara.hatenadiary.jp/entry/2016/09/18/160853</url>
  <version>1.0</version>
  <width>100%</width>
</oembed>
